calculated og målte fase sammensætninger: Præparaterne af C-og C-phase (&CC og CC&) i de fire undersøgte legeringer blev målt med 3D APT (Erbo 1) [36] og med TEM-EDX (Erbo 15 og derivater) [32]. De eksperimentelle resultater for de to faser er præsenteret i tabel 7 (C-phase) og 8 (C-&fase). Tabel 7 og 8 indeholder også ThermoCalc forudsigelser opnået for temperaturer ved 1143 K (temperaturen på andet udfældningsbehandling trin for alle legeringer) ved 1413 K og 1583 K (Erbo/1; temperatur af første udfældning behandlingstrin og homogenisering, henholdsvis) og ved 1313 K og 1583 K (Erbo/15 Varianter; Temperatur af første udfældningsbehandlingstrin og homogenisering). Da C-Phase udviser en mindre volumenfraktion end C-Phase, er ændringer i dens kemiske sammensætning&mere udtalt. I fig. 10 og 11, præsenteres vi presserende sammensætninger til C-Phase fra tabel 7 som tærskort. Figur 10 viser eksperimentelle data, som blev målt i alle fire varme-breated legeringer før krybbe. ThermoCalc forudsigelser opnået for c-phases af Erbo/1 (1143, 1413 og 1583 K) og for Erbo/15 (1143, 1313 og 1583 K) er vist i fig. 11.

   De data præsenteret i tabel 7 og fig. 10 og 11 (c-phase) og i tabel 8 (c-phase, fremlagde data&uden grafik) viser, at stigende temperaturer resulterer i stigende mængder af Ti, Al og Ta og samtidigt faldende mængder af Cr, Co, W og Re til Erbo/1 i c-phase. Som det kan ses i termokalc-resultaterne, der præsenteres i figur 11, er mængden af ​​basiselementet Ni stigende med stigende temperatur i ERBO/1. I modsætning hertil falder det med stigende temperatur i Erbo/15.The thermodynamic data for C-og C-Phases i&tabel 7 (og fig. 10 og 11) og bord 8 henholdsvis yderligere viser, at ThermoCalc data for 1143 K (temperatur af sidste udfældning behandling af eksperimentelle legeringer) og eksperimentelt bestemte data ikke er helt enige men rimeligt tæt på hinanden for begge legeringssystemer. Kun i tilfælde af ERBO/15 viser elementet MO en signifikant lavere værdi i beregningen ved 1143 K (1,0 ved.%) End i eksperimentet (4.4at.%).

//&#/-discussion elastiske stivheder: Som det kan ses i figur 6A-C, falder alle elastiske stivheder med stigende temperatur. Dette er hovedsagelig en konsekvens af gitterpotentialets anharmonicitet. Med stigende temperatur fører de stigende termiske vibrationer til større bindingsafstande, hvilket resulterer i et fald i bindingsinteraktion og dermed i et fald i elastiske stivheder. Den elastiske opførsel af Erbo-1 og Erbo/15 ernæsten identisk, hvor der--101; som resultaterne for de slankere erbo-15 varianter til C11 og C12 falder lidt kort. Dette påvirker ikke den elastiske moduli E \\ 100 [, som alle er meget tætte (fig. 6D). Som det ses i tabel 9, er individuelle legeringselementer af SX forskellige i størrelse, krystalstruktur, Youngs modul, elektronegativitet og smeltepunkt [48-51]. Figur 6D viser, at ændringerne i legeringskemi, der overvejes i det foreliggende arbejde, ikke stærkt påvirker elastiske egenskaber. Dette er i tråd med de konklusioner, der trækkes af DemTro¨Ner et al. [41], der viste, at endnu større variationer af legeringssammensætninger end overvejet i det foreliggende arbejde ikke stærkt påvirker SX's elastiske egenskaber. Den elastiske opførsel af en enkelt krystal afspejler direkte anisotropien af ​​dets bindingssystem. Sidstnævnte styres hovedsageligt efter type, antal og rumlige arrangement afnærmesteneighbor-kontakter i krystalstrukturen. Eftersom strukturerne af Ni

c 'mikrostrukturer) samt deres vigtigste kemiske sammensætninger ([62 ved.

% Al) afviger kun svagt, interaktionerne domineres af Ni-Ni og Ni-Al kontakter, hvilket fører til kun små variationer af de makroskopiske elastiske stivheder [42].

-&--Thermal ekspansion og c solvus temperaturer: Termisk ekspansion er forbundet med et materiales tendens til at ændre sit volumen med stigende temperatur. I en krystal er dette forbundet med en stigende vibrations energi af atomer og den ikke-nharmoniske form af gitterpotentialet. Ifølge GRUneisen relation er Aðtþ proportional med varmekapaciteten; således kan den termiske belastning eðTÞ være

 described af en integreret form af Einstein model [52, 53]:

-

e0 repræsenterer den initiale stamme ved 0 K, ah betegner den højetemperature grænse af varmeudvidelseskoefficienten, og han er ækvivalent med Einstein temperatur. Den første afledte med hensyn til temperatur giver varmeudvidelseskoefficienten: